From f1f69a5501de308e8d2a9e92df606b6b9354ea3b Mon Sep 17 00:00:00 2001
From: Adrian Kummerlaender
Date: Fri, 1 Mar 2019 22:33:25 +0100
Subject: Rename c_Lmax to c_Amax for consistency

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 content.tex                                         | 2 +-
 img/cylinder2d_drag_lift_comparison.tikz            | 2 +-
 img/cylinder2d_high_res_lift_deltap_comparison.tikz | 2 +-
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diff --git a/content.tex b/content.tex
index b3b5054..6c450a4 100644
--- a/content.tex
+++ b/content.tex
@@ -953,7 +953,7 @@ Während für diese Strömungssituation noch keine analytische Lösung gefunden
 \label{fig:UniformCylinderVelocity16s}
 \end{figure}
 
-Für die Umsetzung in OpenLB parametrisieren wir die Geometrie bezogen auf den Zylinderdurchmesser \(D\) und dimensionalisieren diesen wiederum als \(D := 0.1m\), was zugleich der charakteristischen Länge entspreche. Auflösungsangaben beziehen sich im Folgenden also auf den Durchmesser des Zylinders in groben Gitterweiten. Hinblickend auf die Vorgaben zum instationären Testfall \cite[Kapitel~2.2b]{SchaeferTurek96} sei \(\text{Re}:=100\) die Reynolds-Zahl und für den Einfluss sei ein Poiseuille-Geschwindigkeitsprofil angelegt. Wände und Ausflüsse werden analog zur hindernisfreien Rohrströmung durch lokale Geschwindigkeits- bzw. Druckrandbedingungen konstruiert, während der Zylinder den Fluss durch Bounce-Back hindere. Eine Relaxationszeit \(\overline\tau_g := 0.51\) des gröbsten Gitters vervollständigt unser Modell.
+Für die Umsetzung in OpenLB parametrisieren wir die Geometrie bezogen auf den Zylinderdurchmesser \(D\) und dimensionalisieren diesen wiederum als \(D := \num{0.1}\si{\meter}\), was zugleich der charakteristischen Länge entspreche. Auflösungsangaben beziehen sich im Folgenden also auf den Durchmesser des Zylinders in groben Gitterweiten. Hinblickend auf die Vorgaben zum instationären Testfall \cite[Kapitel~2.2b]{SchaeferTurek96} sei \(\text{Re}:=100\) die Reynolds-Zahl und für den Einfluss sei ein Poiseuille-Geschwindigkeitsprofil angelegt. Wände und Ausflüsse werden analog zur hindernisfreien Rohrströmung durch lokale Geschwindigkeits- bzw. Druckrandbedingungen konstruiert, während der Zylinder den Fluss durch Bounce-Back hindere. Eine Relaxationszeit \(\overline\tau_g := \num{0.51}\) des gröbsten Gitters vervollständigt unser Modell.
 
 \begin{figure}[h]
 \begin{adjustbox}{center}
diff --git a/img/cylinder2d_drag_lift_comparison.tikz b/img/cylinder2d_drag_lift_comparison.tikz
index ca4bb02..96b628d 100644
--- a/img/cylinder2d_drag_lift_comparison.tikz
+++ b/img/cylinder2d_drag_lift_comparison.tikz
@@ -68,7 +68,7 @@
 \addlegendentry {Problembezogen verfeinertes \(N=5\) Gitter};
 
 \addplot[color=black]{1.0};
-\addlegendentry {Gemittelte Referenzlösung \(c_\text{Lmax} := 1\)};
+\addlegendentry {Gemittelte Referenzlösung \(c_\text{Amax} := 1\)};
 
 \end{axis}
 
diff --git a/img/cylinder2d_high_res_lift_deltap_comparison.tikz b/img/cylinder2d_high_res_lift_deltap_comparison.tikz
index 358a893..759f2bb 100644
--- a/img/cylinder2d_high_res_lift_deltap_comparison.tikz
+++ b/img/cylinder2d_high_res_lift_deltap_comparison.tikz
@@ -18,7 +18,7 @@
 ]
 
 \addplot[color=black]{1.0};
-\addlegendentry {Gemittelte Referenzlösung \(c_\text{Lmax} := 1\)};
+\addlegendentry {Gemittelte Referenzlösung \(c_\text{Amax} := 1\)};
 \addplot[color=blue!50!white,thin,densely dashed] table [x expr=\thisrow{time}, y=lift] {\uniformHigh};
 \addplot[color=blue!50!white,thin] table [x expr=\thisrow{time}, y=lift] {\uniformMiddle};
 \addplot[color=green!70!black,thick] table [x expr=8*\thisrow{time}, y=lift] {\refined};
-- 
cgit v1.2.3