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diff --git a/content.tex b/content.tex
index b66bf64..9fe3fb8 100644
--- a/content.tex
+++ b/content.tex
@@ -68,7 +68,7 @@ Sei die örtliche Simulationsdomäne \(D := \R^2\) diskretisiert als kartesische
 Analog zur o.B.d.A. erfolgten Wahl von \(\Delta t = 1\) setzen wir auch hier \(\Delta x = 1\), sodass wir die Simulations- und Gitterdomäne -- bei Inklusion stetiger Übergänge zwischen Elementen aus \(L\) -- identisch identifizieren können. Der stetige Übergang zwischen zwei orthodonal benachbarten Gitterknoten erfolgt somit auf dem Einheitsintervall. Praktisch können wir also im Folgenden bei Annahme von \(x \in L \subset D\) die explizite Ausführung der Gittereinbettung vernachlässigen.

 \end{Definition}

 

-Zu erwähnen ist an dieser Stelle die Wichtigkeit einer klaren Unterscheidung zwischen Simulationsdomäne und dem durch diese zu modellierenden physikalischen System für die konkrete Interpretation des Simulationsergebnisses \cite[Kap.~7]{Krueger17}.

+Zu betonen ist an dieser Stelle die Wichtigkeit einer klaren Unterscheidung zwischen Simulationsdomäne und dem durch diese zu modellierenden physikalischen System für die konkrete Interpretation des Simulationsergebnisses \cite[Kap.~7]{Krueger17}.

 

 Für die verbleibende Herleitung der LBM können wir diese Interpretation, d. h. die Unterscheidung zwischen physikalischen- und Lattice-Einheiten, jedoch außer Acht lassen, da sich die modellierten physikalischen Einheiten aus der Wahl der Relaxionszeit und der Skalierung der Lattice-Momente ergeben. Diese Wahl wird hier nicht weiter eingeschränkt.

 

diff --git a/img/d2q9.tikz b/img/d2q9.tikz
index afff0fc..9f91059 100644
--- a/img/d2q9.tikz
+++ b/img/d2q9.tikz
@@ -1,7 +1,7 @@
 \begin{tikzpicture}[
 	scale=1.5,
-	dot/.style={circle,fill=black,inner sep=2pt},
-	center/.style={circle,fill=green!50!black,inner sep=3pt},
+	dot/.style={circle,draw=black,inner sep=3pt},
+	center/.style={circle,fill=black,inner sep=4pt},
 	arrow/.style={thick,->,>=stealth}
 ]